• Что такое фактурная штукатурка
• Выбираем сухие строительные смеси
• Преимущества напряженного железобетона
• Что влияет на выбор кровельного материала
• В чем преимущество пробковых полов

В простейшей форме перископа (фиг. 3) верхняя линза О, дает в точке В, действительное изображение предмета, преломляя лучн, отраженные призмой Р,. Собирательная линза 17 создает в точке В^ также действительное изображение предмета, которое отражается призмой Р^ и рассматривается через окуляр Од глазом наблюдателя. В трубах обьшно применяются ахроматические линзы, а также принимаются меры для устранения других аберрапионнъгх: искажений. Устанавливая один за другим два телескопа, действующие подобно описанному выше, получают возможность увеличить расстояние между призмами без ущерба для светосилы П. и его поля зрения. Простейший П. такого типа показан на фиг. 4. Уже первые П. подобного типа дали поле зрения в 45° и увеличение 1,6 при оптич. длине в 5 j t при диаметре трубы в 150 мм.

Т.к. наблюдение одним глазом утомительно, то были предложены П., дающие изображение на матовом стекле, однако это изображение значительно теряло в четкости, и поэтому применение в П. матовых стекол распространения неполучило.

Следующим этапом в развитии идеи П. явились попытки уничтожить НРОбХОДИАТОСТЬ

поворачивания трубы П. при осмотре гори-Фиг. 4. зонта на 360°. Это до-

стигалось соединением нескольких (до 8) П. на одной трубе; в каждый из окуляров осматривалась соответствующая часть горизонта,причем наблюдатель должен был обходить трубу. Такого рода мультипликаторные П. не давали все же всей картины в целом и поэтому были предложены омнископы, дающие весь горизонт в виде кольцевой картины благодаря замрне объектива шаровой преломляющей поверхностью. Этого рода приборы, отличаясь значительной сложностью, не давали увеличения поля зрения по вертикали, что препятствовало наблюдению за самолетами, и искажали изображение, а потому вьппли из употребления. Более удачньгм было укрепление оптич. системы во внутренней трубе, к-рая могла вращаться внутри наружной независимо от последней (фиг. 5). Такого рода панорамные П., или клеит о-

скопы, требуют некоторого добавочного оптич. устройства. Световой пучок, проникая в головку tl. через шаровую стеклянную крышку И, предохраняющую прибор от попадания воды и не играющую оптич. роли, распространяется по оптич. системе Р В Bj и т. д., к-рая укрепляется во внутренней трубе J. Последняя вращается при помощи цилиндрич. зубчатой передачи, показанной внизу прибора рукояткой G, нрзави-симо от наружного кожуха М. При этом изображение, падающее на линзу В^, преломляемое призмой Ра и рассматриваемое окуляром, будет вращаться около световой оси окуляра. Во избежание этого внутри внутренней трубы укрепляется четырехугольная призма D, вращающаяся около вертикальной оси при помощи планетарной передачи Ki, К^, JCj с половинной скоростью и вьшрямляющая изображение. Оптич. сущ-

ность устройства уясняется из фиг. 6, показывающей, как вращение призмы поворачивает изображение с вдвое большей скоростью. Увеличение поля зрения в вертикальном направлении от 30° в обычном П. до 90° достигается в зенитном П. установкой в объективной части прибора призмы, вра-

щающейся около горизонтальной оси, независимо от поворота всей верхней части около вертикальной оси для обозрения горизонта. Оптич. часть П. такого типа дана на фиг. 7.

Фиг. 6.

П. употребляются на подводных лодках для двух пел ей: наблюдения и управления торпедной стрельбой. Наблюдение может заключаться в простом ориентировании в окружающей обстановке и в более тщательном рассматривании отдельных предметов. Для наблюдения предметы д. б. видимы в натуральную величину. При этом практически установлено, что для точного воспроизведения с монокулярным наблюдением предметов, наблюдаемых обычно невооруженньш глазом бинокулярно, увеличение прибора д. б. больше 1, В настоящее время все П. подводных лодок имеют увеличрггае 1,35-1,50 для простого ориентирования. Для тщательного рас-слтатривания отдельньгх предметов увеличение д. б. больше, с максимально возможной освещенностью. В настоящее время применяется увеличение х 6. Т. о. к П. предъявляется двойное требование в отношрнии увеличения прибора. Это требование удовлетворяется в бифокальных П., он-тич. часть объектива к-рых дана на фиг. 8. Перемена увеличения достигается поворотом системы на 180°,

при этом объектив }f

Oj и линза не ......... -frfk

пере меща ются. Для большего увеличения служит система V[, Р'2, V2, для меньшего-система Vi, Pi, Fa. Внешний вид нижней части зенитного бифокального П. дан на фиг. 9. Описанная конструкция для изменения увеличения не единственная. Более просто та же цель достигается удалением с оптич. оси прибора излишних линз, укрепленных в оправе, к-рая может поворачиваться по желанию около оси. Последняя конструируется вертикально^или же горизонтально.

Фиг. 7.

Фиг. 8.

Для пеленгования предметов, определения их расстояния, курса, скорости и для управления торпедной стрельбой П. снабжаются специальными приспособлениями.

Фиг. 9.

На фиг. 10 и 11 показаны нижняя часть перископа и наблюдаемое поле зрения для П., снабженного вертикальнобазисным дально-

Фиг. ю.

мером. На фиг. 12 показано поле зренияП. для определения расстояния и курсового угла по принципу совмещения. На фиг. 13 дана нижняя часть П., снабженного фотографической камерой, и на фиг. 14-нижняя часть П. с приспособлением для управления торпедной стрельбой.

Головка П. при движении вызывает на поверхности моря волнообразования, к-рые позволяют установить присутствие подводной лодки. Для уменьшения видимости го, *8

ловнуючасть П. делают возмолно меньшего диаметра, что уменьшает светосилу П. и требует преодоления значительных оптич. за-труднеш^й. Обычно узкой устраивают лишь верхнюю часть трубы, постепенно расширяя

Фиг. 11.

Фиг. 12.

ее книзу.Лучшие современные П. при длине трубы большей .10 J№ и диаметре в 180 мм имеют верхнюю часть длиною ок. 1 м с диаметром всего в 45 мм. Однако в настоящее время опытом установлено, что открытие подводной лодки достигается не обнаружением самой головки П., а видимостью ее следа на поверхности моря, к-рый сохраняется продолжительное время. Поэтому в настоящее время П. высовьшают над поверхностью моря периодически на несколько секунд, необходимых для производства наблюдения, и сейчас же скрьшают его до нового появления через определенный промежуток времени. Волнообразование, вызьгоаемое в этом случае, значите.чьи о приближается к обьшному волнению морской воды.

Различие 1° в трубе и в окружающей среде в соединении с влажностью воздуха внутри П. приводит к отпотеванию оптич. системы, для устранения которого устраивают приспо-соатения для осушки П. Внутри П. устанавливается воздушная трубка, проведенная в верхнюю часть трубы и выхо-дяш,ая наружу в нижней части П. С другой стороны последней устраивают отверстие, из к-рого воздпс высасьшается из П. и попадает в фильтр, заряженный хлористым кальцием (фиг. 15), после чего нагнетается в верхнюю часть перископа воздушным насосом, по внутренней трубе.

Трубы П. должны отвечать особым требованиям прочности и жесткости, во избеж;а-ние нарушения оптич. системы; кроме того материал их не должен влиять на магнитную стре.лку, что нарушило бы работу судовьгх компасов. Кроме того трубы д. б. особо стойкими в отношении коррозии в морской воде, т. к. помимо разрушения самих труб будет нарушаться плотность соединения в

Фиг. 13.

сальнике, через к-рый П. выдвигается из корпуса лодки. Наконец геометрич. форма труб должна отличаться особой точностью, что при большой длине их создает при про-

Фиг. 14.

изводстве значительные трудности. Обычным материалом для труб служит маломагнитная нержавеющая никелевая сталь (Германия) или специальная бронза-и м м а д и-евая (Англия),-обладающая достаточной упругостью и жесткостью.

Укрепление П. в корпусе подводной^лодки (фиг. 16) вызьшает затруднения, зависяпще

Фиг. 1

как от необходимости предотвратить попадание морской воды между трубой П. и корпусом лодкп, так и от вибращги последнего, нарупюющей ясность пзображепия. Устра-

нение этих затруднений лежит в конструировании сальника, достаточно водонепроницаемого и в то же время упругого, надежно соединенного с корпусом лодки. Сами трубы должны иметь приспособления для быстрого подъема и опускания их внутрь корпуса лодки, что при весе П. в сотни кг приводит к механич. затруднениям и необходимости установки МО-

Фиг. 16.

торов 1, которые вращают лебедки 2, 4 (3 - включение для среднего положения, 5-ручной привод, б, 7 - рукоятки для механизма сцепления). При подъеме или опускании трубы наблюдение делается невозможным, так как окуляр быстро перемещается по вертикали. В то же время надобность в набл;одении особенно велика при всплытии лодки. Для устранения этого применяется устройство особой площадки для наблюдателя, соединенной с П. и перемещающейся с ним. Однако это вызывает перегрузку труб П. и необходимость вьщеле-ния в корпусе судна особой шахты для перемещения наблюдателя. Поэтому чаще применяют систему стационарногоП., позволяющего наблюдателю сохранять свое полонсе-ние и не прерывать свою работу во время перемещения П. Эта система Гфиг. 17) расчленяет окулярную и объективную части П.; первая остается неподвилсной, а вторая перемещается с трубой по вертикали. Для оптич. соединения их внизу трубы устанавливают четырехгранную призму, и т. о. световой пучок в П. этой конструкции отражается четыре раза, меняя свое направление. Т. к, движение трубы изменяет расстояние между нижней пру'змой и окуляром, то последняя перехватывает световой пучок в различных

его точках (в зависимости от положения трубы), что нарушает оптич. единство системы и приводит к необходимости включить в нее еще одну подвижную линзу, регулирующую пучок лучей соответственно положению трубы.

Обычно на подводных лодках устанавли.-вают не люнее двух П. Первоначально это вызывалось желанием иметь запасный прибор. В настоящее время, когда требуются два П. различной конструкции-для наблюдения и атаки. П., применяемый при атаке, является в то же время и запасным на случай порчи одного из них, что валено для вьшолнения основной задачи-производства наблюдения. Иногда кроме указанных П. устанавливают еще третий, запасный, употребляемый исключительно при порче обоих главных.

Армейские П. отличаются большей простотой конструкции по сравнению с морскими, сохраняя в то же время основные черты и усовершенствования прибора. В зависимости от назначения конструкция их различна. Обычный траншейный П. состоит из деревянной трубы с двумя зеркалами (фиг. 1). Более сложно устройство трубыП., включающей оптич. преломляющую систему, но не отличающейся особыми размерами; такая труба обычно устроена на принципе панорамного перископа (фиг. 18).

Блиндажный П. (фиг. 19) по конструкции сходен с морским простейшего типа и назначается для производства наблюдений из укрытий.

Мачтовый перископ служит для наблюдения отдаленных предметов или в лесу, заменяя неудобные и громоздкие вышки. Он достигает высоты 9-26 м и состоит из мачты, служащей для укрепления оптич. системы,монтируемой внутри двух коротких труб большого диамет-

Фиг. 17.

ра. Окулярная труба укреплена на лафете внизу мачты, а объективная-на выдвижной верхушке мачты.Так. образом в этом типе отсутствуют промежуточные линзы, что несмотря на значительное увеличение (до х 10) при низком положении мачты вызывает уменьшение последнего по мере выдвижения мачты с одновременным понижением отчетливости изображения. Мачта монтируется на специальном лафете, служащем также и для перевозки прибора, причем мачта сдвигается. Лафет достаточно устойчив и лишь при сильном ветре требует дополнительного крепления отводами.

Перископ с успехом применяется в технике для обследования отверстий,высверлен-ных в длинных поковках (валах.каналах орудий и др.), для проверки отсутствия раковин,

Фнг. 18.

Фиг. ii

трещин, а также и других пороков. Прибор состоит из зеркала, расположенного под углом в 45° к оси канала, укрепленного на особой оправе и соедипенного с осветителем. Оправа перемещается внутри канала на особом стержне и может поворачиваться около си канала, Телескопич, часть смонтирована отдельно и помещается вне исследуемой поковки; она служит не для передачи изображения, как в обыкновенном П., а для лучшего рассмотрения захватываемого П, поля зрения.

Лит.: W е 1 d е г t F., Entwlcklung u. Konstruk-tion der Unterseeboots-Sehrohre, Jahrbuch der schiff-bautechnlschen Gesellschaft, Berlin, 1914, i5, p. 174; A Dictionary of Applied Physics, London, 1923, v. 4, p. 350; К 0 n I g A., Die Fernrohre und Entfernungs-raeaser, Berlin, 1923. P. Тишбейи.

ПЕРКИСЛОТЫ, см. Перекиси.

ПЕРКОЛЯТОР,аппарат, применяемый для извлечения ив различного сырья растворенных в нем веществ и для получения тинктур в химико-фармацевтической (см. Галеновы препараты) и в парфюмерной промьппленностях. При перколяции применяет-

я принцип вытеснения: в условиях медленного протекания растворителя через перерабатываемое сырье происходит постепен-

ное вытеснение свежим растворителем образующегося раствора. При этом свежий растворитель поступает сверху, а раствор стекает одновременно снизу, и т. о. используется увеличение уд. в. экстракта по сравнению с чистым растворителем для осуществления вытеснения. Кроме того свежий растворитель поступает все время на сырье, обедненное извлеченным веществом.

Обычно применяют П, небольших размеров, емкость их не превышает нескольких десятков X. Материалом для П. служит луженая медь, алюминий, керамич. материалы, стекло, эмалированное железо. Недостатком перколяции является медленность процесса, требующего обычно несколько дней. Положительной стороной этого метода является хорошее использование сырья без необходимости применения нагревания. Нередко несколько П. соединяются в батареи (см. фиг.).

Лит.; Ullm. Biiz в. 5, 2 Aull.; Wajner А., Die Parfumerleindustrle, Halle a/S., 1928; Dietrich E., Neues pharmazeutisches Manual, 14t;Auflage, Berlin, 1924. Б. Рутовонай.

nEPMEAii/IEtP,прибор для исследования магнитных свойств ферромагнитных материалов. Название происходит от английского слова permeability (проницаемость). П. служат для получения кривых намагничения, гл. образом основной кривой намагничения и кривой гистерезисного цикла. Получение кривых намагничения сводится к определению магнитной индукции (см.) в испытуемом образце и соответствующей ей напряженности магнитного поля. В зависимости от метода измерения магнитной индукции различают: отрывные П., магнито-электри-ческие и П. для измерения баллистическим методом.

Отрывной П, *] по принципу действия основан на соотношении между величиной подъемной силы магнита и магнитной индукции в нем. На фиг. 1 представлен от-

Фиг. 1.

рывной П. сист. Фишера- Гиннена. Дспьггуемый об- разец Р помещают в намаг-

ничивающую катушку S. На массивном чугунном основании Л укреплено два стальных ножа М, на к-рых вращается чугунное коромысло N. По большому плечу коромысла можно передвигать груз G. Основание и малое плечо коромысла, вместе взятые, носят название я р м а П,; между ними имеется воздушный зазор I в 0,1 мм. Если пропустить ток по намагничивающей катушке, то образец намагнитится и притянет малое плечо коромысла. Магнитный поток замыкается через образец, коромысло, воздушный зазор и основание П Передвигая груз по балочке вправо от нуля Щкалы 6, можно найти положение груза G, при котором малое плечо коромысла оторвется от образца. Зная длину плеч коромысла и массу груза, можно вычислить

силу, к-рую необходимо приложить в месте соприкосновения образца и коромысла, чтобы оторвать их друг от друга. Сила тяжения и магнитный поток в образце связаны соотношением:

(В - H)as (В-Н)*8

--= ёл-

где Ф-магнитный поток в максвеллах, F- сила тяжения в динах, s-сечение образца в СЛ1*, В^магнитная индукция в образце в гауссах, Н-сила магнитного поля, создаваемого катушкой, в эрстедах. В данном случае поток q>, тяжение к-рого преодолевается при отрывании образца, равен разности между полным потоком в образце Bs и потоком Hs, создаваемым намагничи-ваюпдей катушкой П. Из выражения (1) определяют

И вычисляют по ф-ле И -

где N-

число витков катушки, Z-ее длина, 1-сила тока в А. Устанавливая разные значения (1) и определяя каждый раз F, получают зависимость В=/(Л). Чтобы не производить каждый раз вычислений силы F, предварительно градуируют П. при помощи грузов а, подвешиваемых на коромысло. Результаты, получаемые при испытаниях на отрывных пермеаметрах, являются очень неточными, и поэтому применение этих пермеаметров возможно лишь для сравнительных ориентировочных испытаний.

Магнито-электрические П. устроены по принципу магнито-электрич. измерительных приборов. Наиболее широко распространен в практике П. сист. Кепселя, схематически изображенный на фиг. 2. Мага нитная цепь состоит из образца Р, массивного железного ярма Т, воздушного промежутка и железного цилиндра Z. В воздушном промежутке помещена рамка S с обмоткой Л. С рамкой связанач;трелка, перемещающаяся над шкалой с нулем по середине, градуированной на магнитную индукцию в гауссах (максимум 20 ООО). Для намагничивания образца служит катушка К. Витки D служат для компенсации магнитного потока намагничивающей катушки, кйгда в П. нет образца. Силу тока ifc в рамке устанавливают в соответствии с сечением образца Sp в см и поддерживают постоянной во время измерений. Когда образец намагничен, отклонение рамки пропорционально магнитному потоку образца (приближенно), а следовательно и индукции в образце и силе тока в рамке. При определении основной кривой намагничения начинают с минимальной силы тока в намагничивающей катушке, постепенно ее увеличивая, и каждый раз отсчитывают индукцию. Дойдя до желаемого максимума, уменьшают постепенно силу тока до нуля, затем переключают направление тока и снова увеличивают до прежнего максимума. Т. о. снимают гистерезисный цикл. На-

Фиг. 2.

пряженность магнитного поля в эрстедах вычисляют по формуле:

H = .*f! = 100i ,

где 1-сила тока в намагничивающей катушке. В П. сист. Кепселя можно испытывать как прямолинейные цилиндрич. образцы, так и прямоугольного сечения, в частности пакеты листового материала. Испытания на П. сист. Кепселя не отличаются большой точностью. Обычно к П. даются поправочные кривые, назьшаемые кривыми магнитного сдвига. Эти кривые показывают, насколько д. б. изменена (с тем или иным знаком) напряженность поля, вычисленная по вышеприведенной ф-ле для данной измеренной индукщг/t. Кривые магнитного сдвига получают путем сравнительных испытаний образцов более точньш методом и на П. сист. Кепселя. Точность измерений на П. сист. Кепселя с поправками для соответствующего материала и размера образца ок. 5% в отношении R для данной В. Из современных П. того же типа надо отметить П. фирмы Бош [. j, последней конструкции 1929 г. Одним из источников ошибок при измерении в П. является наличие ярма и стыков, образца с ярмом. На проведение потока через них тратится магнитодвижущая сила, вследствие чего, в частности, измеренная остаточная индукция оказывается меньше истинной. Когда индукция в материале равна остаточной, сила поля внутри образца равна нулю. С достаточным приближением можно считать, что тангенциальная составляющая силы поля в непосредственной близости у образца равна силе поля внутри образца.

В П. сист. Боша, к-рый в основном устроен подобно П. сист. Кепселя, имеется приспособление, позволяющее с большей точностью измерять остаточную индукцию. Для этого применен маленький магнит, который может вращаться вокруг оси, перпендикулярной к плоскости образца. Магнит помещен вблизи образца. Когда напряженность поля не равна нулю, магнит расположится в направлении поля вдоль образца. Когда же напряженность поля вблизи образца станет равна нулю, магнит устанавливается перпендикулярно образцу, имея в виду, что П. перед измерениями ориентируется так, что ось образца перпендикулярна к магнитному меридиану. На фиг. 3 представлена схема П. системы Боша. Обозначения на схеме: М-намагничивающая катушка на ярме, А'-намаг-ьшчивающая катушка на образце, С-вспв-могательные обмотки для компенсации намагничивающего действия ярма. П. системы Боша предназначается главн. обр. ддл

испытаний полосовых образцов (длино!! 10 см) закаленной стали для постоянных магнитов. Испытание заключается в снятии части гистерезисного пи1ша между остаточной индукцией и коэрцитивной силой. Вначале образец намагничивают, соединяя обмотки М VL К последовательно. Затем обмотку М замыкают накоротко рубильником и при измерениях остается включенной только обмотка К. Индукцию отсчитывают по отклонению стрелки П., напряженность поля вычисляют по силе тока в обмотке K и ее постоянной. П. градуируется при помощи стандартного образца, для к-рого известны остаточная индукция и коэрцитивная сила. Испытывая такой образец, подбирают силу тока в обмотке рамки и в обмотках С. Для П. системы Боша тах^же необходимо иметь кривые магнитного сдвига для разных материалов и образцов разного сечения.

П. для баллистических измерений 2, *] имеют наиболее широкое распространение в практике магнитных измерений. Простейший тин П., впервые разработанный Гопкинсоном, представ.яен на фиг. 4.

Фиг. 4.

Испытуемый образец Р в форме круглого цилиндрического стержня или полосы прямоугольного сечения зажимают в ярме Т из литого железа или листовой электротехнич. стали. В просвете ярма помещается катушка К с равномерно распределенной намагничивающей обмоткой (одинаковое число витков на 1 см длины). Непосредственно на образец или на охватывающую его гильзу навивают в центральной части измерительную обмотку S, присоединяемую во время измерений к баллистическому гальванометру. Баллистич. метод основан на измерении бал-листич. гальванометром магнитного потока в момент его изменения по величине или направлению. Допустим, что снимается основная кривая намагшшения. Тогда, установив нек-рую силу тока в намагничивающей обмотке, переключают его направлеште, и в этот момент наблюдают отклонение а гальванометра. Магнитную индукцию В в гауссах вычисляют по ф-ле:

где С-постоянная гальванометра в единицах магнитного потока (максвеллах) на одно деление по шкале для данного сопротивления, на к-рое замкнут гальванометр, - число витков измерительной обмотки, s- сечение образца в см. Напряженность поля, соответствующая измеренной индукции, вы-

числяется с практически достаточным при-блил{;ением по ф-ле:

Н = -J эрстедов,

где N-число витков намагничивающей обмотки, I-длина намагничивающей катушки в см, I-сила тока в А. В виду того что магнитодвижущая сила, создаваемая намагничивающей катушкой, тратится на проведение магрштпого потока не только через образец, но также и через ярмо и стыки образца с ярмом, вычисленная по вышеуказанной ф-ле Н меньше истинной. Кроме того наличие стыков обусловливает рассеяние магнитного потока, и образец намагничивается неравномерно. Основные требования, в связи с этим предъявляемые к П.,-получение однородного намагничения вдоль всей длины образца, находящегося внутри намагничивающей катушки. Это м. б. осуществлено лишь в том случае, если вдоль всего пути магнитного потока на каждом его участке падение магнитного потенциала равно приращению магнитного потенциала за счет внешней магнитодвижущей силы. Из этих условий вытекает, что магнитное сопротивление ярма д. б. минимальным или же ярмо д. б. снабжено намагничивающей обмоткой. То же и в отношении стыков образца с ярмом, представляющих наиболее слабое место в конструкциях П.

В более совершенных конструкциях П. на ярмо надевают намагничивающую катушку, а на концах главной намагничивающей катушки вблизи стыков ярма с образцом навивают дополнительные компенсационные обмотки, питаемые током независимо от главной обмотки. На фиг. 5 схематически представлен один из таких П. конструкции Бурровса [2, ]. Для испытания необходимо два образца одинаковых размеров и примерно с однородными магнитными свойствами. Образцы Pj и замыкаются ярмами ТТ. На каждом образце навиты измерительные обмотки в центральной части

по 100 витков и на нек-ром расстоянии в обе стороны от центра по 50 витков. Главные и компенсационные намагничивающие обмотки включаются в цепь постоянного тока независимо друг от друга. Обмотки SiSi, S2S2 соединяют последовательно между собой и навстречу обмоткам /пав цепь баллистич. гальванометра. При данной силе тока в обмотках В и А (соединенных последовательно) в компенсационнык обмотках К устанавливают такую силу тока, чтобы при од-

новременном переключении тока в обеих намагничивающих цепях гальванометр не давал бы отклонения. Тогда можно считать, что образцы на протяжении, занимаемом измерительными обмотками, намагничиваются равномерно, и напряженность поля можно вьгаислить по вышеприведенной ф-ле. Для измерения индукции обмотки t и а соединяют последовательно между собой и гальванометром и обычным методом измеряют индукцию. Измеренная индукция в данном случае является средней для общих образцов. Другой, более точный метод несколько отличается от описанного. Один из образцов является испытуемым, а второй- вспомогательным. Обмотки В и J. в этом случае включают в отдельные цепи, все же компенсационные-последовательно меледу собой. При данной силе тока в обмотке В, в обмотке А устанавливают такую сшгу тока, чтобы гальванометр, замкнутый на обмотки t и о, включенные между собой навстречу, не давал отклонения прп одновременном переключении тока в обеих намагничивающих цепях. Выравнивание потока в испытуемом образце Pi осуществляется, как описано в первом методе. Для измереция индукции с гальванометром соединяют только обмотку t. Главный недостаток этого П,-сложность манипуляций и необходимость иметь два образца, В смысле же точности получаемых результатов пермеаметр системы Бурровса является одним из лучших и принят в качестве стандартного в Американском бюро стандартов, Изготов.т1яется фирмой Leeds & Northrup Со,

Из современных П, по своей оригинальной идее интересен П, системы Юза изготоб-ляемый фирмой Cambridge Instrument Co., London. Он приспособлен для испытания цилиндрич. и прямоугольного сечения образцов длиной не меньше 115 мм и максимальным сечением 19 х 19 мм. Возможно также испытание листовых образцов. На фиг. 6 представлен эскиз П. и схема соединений для измерений. Образец Р при помощи вкладышей и винтов зажимают в ярме MN. Намагничивающая обмотка К на образце разбита на три части т. о., что меледу центральной катушкой и крайними имеются зазоры, в к-рые может входить, касаясь образца, железная вилка В. На ярмо надета самостоятельная намагничивающая обмотка W. Испытуемая длина образца определяется расстоянием между лезвиями В1лки В. Измерительная обмотка навивается на образец на той же длине, что и центральная намаг-нич1шающая катушка. При данной силе тока в обмотке К, устанавливают в обмотке W такую силу тока, чтобы гальванометр, присоединенный к измерительной обмотке, не давал отклонения при соприкосновении вилки В с образцом. Тогда можно считать, что на этом участке нет утечки магнитного потока. Далее измеряют индукцию, переключая (при определении основной кривой намагшгчения) ток одновременно в обеих намагничивающих цепях. Напряженность поля в эрстедах вычисляют по формуле:

где 1-сила тока в обмотке К, I-длина менс-

ду вилкой в см. Другие конструкции П. для баллистич. измерений в основном подобны описанным и отличаются лишь деталями конструкции,

К П, также м, б, отнесена д и ф е р е н-циальная установка [l,*], изготовляемая фирмой Siemens & Halske и получившая распространение в заводских магнитных лабораториях. Применяется для опре-I деления основной кри-

Фиг. 6.

вой намагничения листовой электротехнич. стали. Сам диференциальный метод основан на сравнении испытуемого образца с нормальным, магнитные свойства к-рого известны. Установка состоит из двух совершенно идентичных приборов Эпштейна, двух рьгаажных магазинов сопротивления, баллистич. гальванометра, реостатов для регулирования намагничивающего тока, амперметра и отдельного переключателя. Схема соединений представлена на фиг. 7. Магнитная цепь прибора Эпштейна представляет квадрат из 4 пакетов полос листовой стали. Ширина полосы 3 см, длина 50 см, вес каждого пакета 2,5 кг. Пакеты помещают внутрь пустотелых катушек, расположенных также по сторонам квадрата. Обмотки катушек соединены последовательно. В один из приборов Эпштейна помещают нор.маль-ный образец N, в другой-испытуемый X. Вторичные обмотки Wn и последовательно с магазинами Rn и R включают навстречу баллистическому гальванометру. При данной силе намагничивающего тока изменяют i? и jR; так, чтобы гальванометр не давал отхслонеиия при переключении тока. Тогда

Rx Вп Rn

если сечения образцов одинаковы, В^; и В„- соответственно индукции испытуемого и нормального образцов. Обычно Rn берут численно равным В„ и регулируют только R. Измерения можно производить с практически достаточной точностью при иапряжен-ностях поля 25 - 300 AW/ci,- Напряженность поля вычисляют по силе тока и постоянной намагничивающей обмотки прибора. Диференциальная установка фирмы Сименс и Гальске имеет большое достоинство в том, что измерения занимают мало времени и не требуется последующих вычислений.

Фиг. 7.

Лит.: i)Gumlicli Е., Leitfaden der magne-tiscben Messungen, Brschw., 1918; a) S p о о n e г Т., Properties a. Testing of Magnetic Materials, N. Y., 1927; 3) Миткевич B. Ф., Физические основы электротехники, ч. 1, М.-Л., 1928; *) Руководство к лабораторным занятиям по электрич. и манитным измерениям, иод ред. М. Шателена и Н. Пономарева, Л., 1931; ) К at НИ., Ein neuer Maguetisieruugs-Apparat der Firma Siemens & Halslce A.-G., *ETZ , В., 1898, p. 411; в) О er t e 1 W., Die Prufuug von Dauer-magnetstalil, St. u. E. , 1929, B. 49, 40, p. 144У; ) в u r г 0 w s C. W., The Determination of the Magnetic Induction in Straight Bars, *Scientific Papers*, Bureau of Standards, Wsh., 1909, 117; S) Hughes E., A iVlagnetic Bridge for Testing Straight Specimens a. Analysis of the Hysteresis Loop of Cohalt-Chrame Steel, physical Keview*, London, 1925, v. 37, p. 203; ) S с h г e i b e r K. A., MaterialprufungsraethodeQ im ElelttromaschiQen- u. Apparatebau, Stuttgart, 1915; 10) Wever F. u. Lange H., Zur techulschen Anwen-dung des Differentialeisenpriifers, Archiv 1. Electro-technili , в., 192У, В. 22, H. 6, p. 509. E. Шраинов.

ПEPM УТИТЫ, гидратироваыныеалюмосиликаты, получаемые искусственным путем. В природе встречаются очень сходные по составу и свойствам минералы, называемые цеолитами (см.). Состав II. может быть выражен общей ф-лой:

nNa20.mAl203-pSiO,. где п : m : р=1 : 1 : (2-10). П. приписывают строение, к-рое показывает, что'щелоч-ной металл связан с алюминием, напр.:

но. но )Si-о-Si( он .ОН >А1-0/ \0-Al/

Как цеолиты, так и П. обладают способностью легко обменивать входящий в их состав натрий на другой металл. Если напр. натриевый П. обработать раствором соли калия, то натрий переходит в раствор, а калий замещает натрий в П. Реакция такого обмена м. б. выражена ур-ием:

Na2O.Al80s-2SiO2+2KCli±:K2OAl20s-2Si0 +2NaCl.

Эта реакция обратима: калиевый П. при действии на него избытка хлористого натрия переходит обратно в натриевый П., отдавая при этом калий в раствор. Было показано, что к этой реакции применим закон действующих масс.

П. готовят двумя путями: либо сплавлением исходных материалов при температуре ок. 1 000° либо осаждением из растворов. По первому способу сплавляют в печах, аналогичных применяющимся для получения стекла, каолин с кварцем и содой в различных соотношениях. Вместо каолина берут таюке полевой шнат. Полученную стеклообразную массу измельчают и обрабатывают водой. Примером получения П. осаждением из раствора может служить следующий рецепт: приготовляют раствор 2 500 г сернокислого натрия в 50 л воды, прибавляют 844 см* раствора алюмината натрия, содержащего 44 в алюминия; при помешивании приливают 315 г раствора кремнекислого натрия, содержащего 79 а SiOg плотностью 45° В6. Полученный осадок промывают водой и отжимают на фильтрпрессах; массу сушат и измельчают. Вместо алюмината натрия можно применять также и сернокислый алюминий, напр. смешивают: 25 кг Ala(S04)8-18 HjO с 31,5 кг раствора соды 45° Вё и 26,25 кг растворимого стекла 40° Вё, содержащего 25% SiO,. Смесь нагревают и сушат. Хорошие Ц. получают также обработкой к-тами некоторых горных пород. П., полученные оса-

ждением, в общем стоят выше полученных путем сплавления.

П. применяют гл. обр. для понижения жесткости воды, напр. для паровых котлов, для чего жесткую воду пропускают через слой П. При этом содержащиеся в воде соли кальция и магния обмениваются своими металлами с натрием П. и т. о. удаляются из раствора. Процесс м, б. выражен ур-иями: Na20Alj03-2 SiOj + Са(НС0,), = = СаО Al203-2Si02 + 2 NaHCOs, NaaO-AbOa-SSiOa + MgSO* == MgO Al208-2;SiOa + + Na2S04.

Когда П. настолько насыщен кальцием и магнием, что перестает понижать жесткость воды, его регенерируют. С этой целью использованный П. промывают 8-1и%-ным раствором поваренной соли, чем достигается замена кальция и магния натрием, после чего П. снова годен к употреблению. Подобную регенерацию можно повторять практически неограниченное число раз. Количество хлористого натрия, необходимое для регенерации П., обычно в 6-8 раз больше эквивалента поглощенных кальция и магния. Подробнее об очищении воды П. см. Вода (очищение воды в технике и промышленности).

П. могут служить также для удаления из воды железа и марганца, что важно напр. в писчебумажном, красильном и других производствах. Для этого на П. наносят перекись марганца, которая, окисляя растворенные соли железа и марганца, переводит их в нерастворимое состояние. Для регенерации восстановленной перекиси марганца через П. пропускают раствор марганцево-кислого калия. П., содержащий перекись марганца, был также предложен для дезинфекции воды. Было предложено применять П. и для других целей, напр. для извлечения калия из сахарных соков и в качестве носителя (подкладки) для катализаторов. В последнем случае соль металла, который желательно ввести, фильтруют через П., чем замещают натрий на желаемый металл. Так напр., П. с кобальтом служит прекрасным катализатором для получения кислорода из белильной извести, Были попытки применять содержащие хром П. в качестве катализаторов для фиксации азота.

П. готовятся многими фирмами в Европе и Америке и выпускаются в продажу под разными названиями, напр.: Ле пермо , Рафинит , Дусиль и др.

Лит.; Singer F., (Jber kiinstUche Zeolithe u. jhren konstitutionellen Zusammeuhaag mit anderen Sxlikaten, В., 1910, Brach J. u. Hausdorf G., Die Reinigung des Kesselwassers, В., 1909; Weiss, Das Mangan Im Grundwasser und seine Beseltigung, Der stadtlsche Tiefbau, 1910; Zoch J., Ober dea Basenaustausch krystallisierter Zeolithe gegen neutrale Salzldsungen, Berlin, 1915; Dlenert E., Epuration des eaux par les 6changeurs de bases, Ghimle et Industrie*. P., 1929, 22, p. 249. Б. Бруно.

ПЕРОНСИДАЗЫ, ем. Энзгмы.

PERPETUUM MOBILE, вечное движение, ложный с точки зрения современной науки принцип, согласно к-рому можно построить такой механизм, к-рый, будучи раз приведен в движение, сможет находиться в движении и даже совершать нек-рую полезную работу вечно , т. е. неограниченно долгое время, без заимствования энергии извне. Очевидна,

что принцип p. т.,понимаемый в таком именно смысле, противоречит принципу сохранения энергии (см.), одному из самых основных иринципов современного точного естествознания, по которому энергия из ничего создана быть не может, а каждое определенное количество энергии какого-либо вида, в частности кинетической, может перейти только в соответствующее эквивалентное количество энергии другого вида. Т. к. каждый механизм без постоянного сообщения энергии извне обладает лишь вполне ограниченным запасом последней, к-рый постепенно расходуется как на преодоление вредных сопротивлений, так и на выполнение полезной работы, то механизм без постоянно действующего внешнего источника энергии должен по истечении определенного промежутка времени остановиться; продолжение же движения механизма после израсходования своего собственного запаса энергии означало бы получение энергии из ничего.

В теоретич. механике закон сохранения энергии вытекает, как теорема из основных уравнений (ур-ия Лагранжа) для всех случаев, когда уравнения связей не содержат времени в явной форме (склерономны). В противном случае (реономных связей, содержащих время в явной форме) нарушение принципа энергии, вообще говоря, не противоречило бы уравнениям механики. В частном случае сил, являющихся отрицательными частными производными по координатам от нек-рой функции координат (см. Потенциал), принцип энергии принимает обычную простую форму независимости суммы кинетической и потенциальной энергии от времени. Принпип энергии рассматривается в физике как эмпирич. постулат, справедливый, как показывает опыт, при всех условиях и для любых механич. или немеханич. замкнутых систем.

Естественно ,что до установления принципа сохранения энергии делались постоянно попытки (и со стороны людей науки) осуществить Р. ш. несмотря на то, что наиболее выдающиеся из них интуитивно постигали тщетность этих попыток. Наиболее ранней попыткой осуществления Р. ш. является попытка Пьер-де-Маренкура использовать для этой цели магнитные силы, о чем он сообщает в своей рукописи, написанной в 1269 г. Несмотря на то, что еще Леонардо да Винчи (1452-1519), Кардан (1501-1576), Стевин (1548-1620), Галилей и др. считали невозможность осуществления Р. т. постулатом и делали на основе этого различные выводы в своих научных построениях, все же 16-й, 17-й и 18-й вв. полны попыток осуществить Р. т. Только по окончательном установлении в середине прошлого столетия принципа сохранения энергии Майером (1842),Джоулем (1843) и Гельмгольцем(1847) наука смогла точно обосновать невозможность Р. ш. Несмотря на это и до настоящего времени продолжаются тщетные попытки добиться осуществления Р. ш.

Наиболее часто используются свойства рычага, гидростатич. закон Архимеда, силы магнитного притяжения и т. д. Примерами могут служить следующие проекты конструк-н, ий. По внешней окружности колеса (фиг, 1),

помещенного в вертикальной плоскости, прикреплены при помощи шарниров стержни равной длины с одинаковыми грузами, прикрепленными к их концам, причем с одной стороны колеса стержни висят под действием веса грузов, а с другой удерживаются в радиальном направлении зубцами. На первый взгляд кажется, что грузы последней стороны, находясь в общем на более отдаленном расстоянии от центра, чем грузы с другой стороны, должны перевешивать, вследствие чего колесо будет вертеться без сообщения работы извне. Более тщательное рассмотрение механизма показывает однако, что

Фиг, 1. Фиг, 2,

колесо, будучи выведено из состояния равновесия, должно будет остановиться вследствие того, что на стороне с более близкими к центру грузами последних окажется больше, чем с другой стороны, причем наступит такое положение, при к-ром суммы моментов сил тян^ести относительно оси вращения справа и слева окажутся равными по величине, после чего колесо остановится. Видоизменением указанного проекта является проект механизма,указанного на фиг. 2. В закрытом барабане с изогнутыми перегородками находятся тяжелые шарики, которые, перекатываясь во время движения барабана, то находятся у внутренних сторон стенок барабана то концентрируются в центральной его части, обеспечивал этим якобы непрерывное вращение барабана. Невозможность постоянного вращения барабана без сообщения внешней энергии очевидна из рассуждений, аналогичных предыдущим. Аналогичный принцип лежит и в основе проекта механизма, изображенного на фиг. 3. На законе Архимеда основан например следующий проект осуществления Р. т. Имеется ряд полых шаров, нанизанных на нить; часть из них находится в жидкости, другая часть - в воздухе (фиг. 4). Идея этого механизма заключается в том, что полые шары должны последовательно всплывать на поверхность жидкости, увлекая за собой и всю цепь нанизанных шаров, попадающих попеременно из воздуха в жидкость и наоборот. В свою очередь шары могут приводить в движение вертушку, и Р. ш, как будто бы

Фиг. 3,