• Что такое фактурная штукатурка
• Выбираем сухие строительные смеси
• Преимущества напряженного железобетона
• Что влияет на выбор кровельного материала
• В чем преимущество пробковых полов

луг в этот период, по преимуществу относятся к злакам, образующим рыхлые Кусты, чем и характеризуется эта стадия жизни луга. Когда и эти растения начинают вымирать, то на смену им появляются такие, которые , укореняются на поверхности луга, извлекая питательные вещества из отмерших расти-телбных остатков. Эти растения образуют плотные кусты, и при обилии влаги луг по-крьшается осоками и мхом. В дальнейшем происходит заболачивание луговых угодий. Вследствие такого постепенного уплотнения дернины-растительность луга становится все более скудной, и для того, чтобы восстановить потом жизненность дернины, основной мерой является разрушение сплетений корней и корневищ и создание благоприятных условий для проникновения воздуха к корням растений; при улучшении в дернине процессов разложения растительных остатков растение получает более благоприятные условия для своего развития. Обработка луговой дернины для этой цели сводится к нанесению б. или м. глубоких прорезов; поэтому луговые бороны и скарификаторы снабжаются зубьями ножевидной формы. Такая обработка приносит пользу в первых двух стадиях жизни луга, в третьей стадии, к которой относится большинство наших лугов, приходится применять перепашку дернины.

Луговые бороны должны не только расцарапывать дернину, но и счесывать мох с поверхности луга, а также приноравливаться в работе при этих условиях к неровн. поверхности луга. Поэтому луговые бороны делают из отдельных звеньев, подвижно соединенных между собою, и снабжают их двусторонними зубьями: одни зубья служат для вьвдирания моха, а другие-для разрезания дернины. Типичной луговой бороной является борона Лааке (фиг. 3). Она состоит из треугольных звеньев, которые соединены между собою при помощи особых тройных колец. Звенья эти снабжены тремя двусторонними зубьями: ножевидными, длиной 7 см, п четырехгранными, в 4-5 см; первые зубья служат для прорезания дернины, вторые зубья- для вырывания моха. Спереди звенья при помощи цепей присоединяются к ваге, а сзади к ним также на цепях присоединяет- ся железный стер-

жень в виде трубки, который волочится по земле; назначение этого стержня состоит в оттягивании заднего ряда звеньев, чем обеспечивается погружение зубьев в дернину и более плавный их ход. К недостаткам бороны можно отнести малый вес звеньев, вследствие чегоони при увеличении- сопротивления легко выходят из работы, а также бы

Фиг. 4.

строе забивание зубьев растительными остатками. Для очистки приходится останавливать работу; по данным испытаний, при проходе бороны системы Лааке в длину на 10 jit на зубьях в раме ее накопляется растительных остатков от 0,5 до 15 %г.

Более успешно очищаются зубья во время работы у звездчатой луговой бороны Фле-шютца, рабочая часть к-рой-з в е з д о ч-к а-имеет 6 ножевидных лопастей (фиг. 4);

звездочки эти насажены свободно на стержни, около к-рых. они могут вращаться. Борона присоединяется к вальку Посредством цепей; для запряжки применяются две цепи разной длины, имеющие общий крюк. Вследствие неравенства длины цепей борона идет несколько боком, что вызывает поворот звездочек в одну сторону и постепенную смену в работе одних ножичков другими; при повороте звездочек с них соскакивают набившиеся остатки. Для изменения характера работы зубьев ив зависимости от степени очистки их от растительности укорачивают или удлиняют одну из цепей. На мокрых лугах эта борона оказывается недостаточно пригодной, так как звездочки заматываются травой и мохом. Степень воздействия бороны Лааке р звездчатой на дернину оценивается 5% выдранного растительного покрова при одном проходе.

Лучшие результаты дают бороны с жесткой рамой. Из них наиболее распространенной является борона Аураса. Она имеет жесткую раму формы зигзаг, к которой прикреплены вертикально поставленные ножевид-ные зубья. Эта борона очищается от забивания планками, расположенными около каждого зуба, к-рые шарнирно соединены как с основной рамой, так И с особой рамкой, снабженной ручкой. Ручка эта лежит на основной раме, и к ней присоединяют тягу для запряжки. Если во врем;я хода бороны по--тянуть за ручку, то верхняя рамка приподнимается, а планки, расположенные около зубьеН, проскользнут сверху вниз и очистят последние. При перевозке бороны с места на место она опирается спереди на полозки, а сзади на каточки; борона прикрепляется к двухколесной ваге. По характеру воздействия на дернину работа бороны оценивается 10% выдранного растительного покрова за один проход.

Значительно более сильно действующими орудиями являются скарификатор ы, снабженные массивньвга ножами, укре-пляемьпли на жесткой или пружинной стойке. Кроме скарификатора системы Венцко-го (см. Культиваторы) ,строят много скарификаторов с ординарными или двойными ножами. Пружинный нож в скарификаторе во время работы вибрирует, что способствует его самостоятельной очистке от растительных остатков. Таков например скарификатор Дариус (фиг. 5), ножи которого могут быть установлены под разными углами в зависимости от плотности дернины; он снабжается колесами, перестановкой к-рых регулируется глубина' хода.

К скарификаторам с жесткими зубьями относятся например франц. скарификаторы, из

Фиг. 5.

к-рых следует указать на скарификатор си-стемы Пильтера. Он состоит из дугообразной 4)амы, на которой расположены в один ряд лзогнутые ножи. Путем перестановки муфты на двухколесном передке и установки при помощи рычага задних колес можно пустить скарификатор на желаемую глубину. Скарификатор этот дает сильные прорезы и вследствие изогнутой формы ножей вытаскивает растительные остатки не забиваясь; эти остатки сначала скользят по ножам кверху, а потом вследствие изогнутой формы рамы собираются все к ее середине перед средними ножами, образуя ва-, лик, к-рый по остановке орудия легко от- брасьшается в сторону. Скарифипкаторы при одном проходе вырывают от 25 до 40% ра-ч;тительности.

Все описанные луговые орудия, где рабочей частью является нож в той или иной форме, дают в дернине прорезы, легко спадающие и заплывающие при влажной почве, вследствие чего прекращается доступ воздуха к дернине; поэтому приходится периодически повторять работу. Гораздо лучше воздействуют на дернину бороны и культг1- еаторы (см.) с разрезными дисками, вырывающими частицы дернины и образующими небольшие широкие ямки, причем куски дернины отбрасываются в сторону; эти ямки держатся значительно дольше, и потому действие кислорода воздуха получается более сильное и продолжительное. Такого типа дисковые культиваторы строятся обычно с одним рядом дисков для конной тяги и с двойным для трактора. Изменение глубины хода и степени разрезания дернины достигается установкой дисков при помощи рычагов, под различными углами к направлению движения.

Когда луг находится уже в третьей стадии, своей жизни, то боронование и скарификация мало помогают улучшению жизненности дернины, а потому прибегают к пересозданию дернины путем перепашки, для чего служат пл2/гм (см.). Луговые плуги снабжаются полувинтовьши или винтовыми отвалами. Наиболее простыми плугами являются: 1) шведский плуг с коротким винтовым отвалoikf, оборачивающий и несколько надламывающий йласт; 2) американский луговой плуг прерибрейкер

Фиг. 6.

f prairie breaker) с длинным винтовым отвалом, целиком оборачивающим пласт, причем для более совершенного оборота пласта к отвалу часто присоединяется сзади особая перестанавливающаяся пластинка, придав-ливаюш(ая обернутый пласт, чтобы он не

вывернулся обратно в борозду. Кроме обыкновенного отвала в Америке получил распространение отваЛ (фиг. 6) из круглых прутьев (rod~breaker); по такому отвалу пласт скользит с меньшим трением. Американские луговые плуги строятся Kaic для конной, так и для тракторной тяги. Немецкие луговые плуги снабжаются полувинтовыми отвалами, вследствие чего они не дают столь полного оборота пласта, как плуги винтовые; для большего обеспечения оборота отвалы снабжаются добавочной пластинкой, которая может переставляться в зависимости от глубины хода плута.

Особенностью луговых плутов конной тяги является необходимость запряжки лошадей сбоку, так как вследствие вязкости почвы лошадь не может итти в борозде. Но при запряжке лошадей с таким расчетом, чтобы обе лошади шли по полю, приходится считаться с тем, что вследствие направления

силы тяги слева от центра тяжести получается момент, вращающий плуг в таком направлении, что он будет стремиться повернуться в борозду. Для того чтобы избегнуть такого поворота, необходимо создать момент действия силы, вращающий плуг в обратную сторону; такая сила получается искусственно за счет давления на колеса; вследствие такого давления на колесах при передвижении их в

сторону развивается сила трения, которая и создает этот необходимый момент, уравновешивающий момент действующей силы. В немецких передковых плугах, вследствие давления грядиля плуга на колеса, такой момент является естественным, и эти плуги идут достаточно устойчиво с боковой запряжкой; располоясение упряж;ного крюка видно из фиг. 7. В п.чугах американских такое уравновешивание момента действующей силы достигается за счет большей сравнительно с другими плугами устойчивости плугов, получаемой, с одной стороны, вследствие широкого размера лемеха и отвала (воспринимающего давление связного пласта), а с другой,-длиной подошвы, способствующей образованию большей опорной плоскости для плуга;, иногда же к концу грядиля американского плуга присоединяют колеса, способствующие образованию давления на землю.

Фиг. 7.

К луговым орудиям также относятся к а-навоконатели и дренажные нлу-г и, служащие для проведения осушительных канав или закладки дрен. Примером канавокопателя (фиг. 8) может служить ору-

дие, состоящее из треугольного лемеха, укрепленного на деревянном брусе такой формы, что он, разглаживая дно канавы, дает ей соответствующий профиль; с боков располагаются два крыла, при помощи к-рых земля отбрасывается в сторону и одновременно разравнивается. Примером тракторного канавокопателя служит американский канавокопатель, построенный по типу окучника и снабженный добавочными крыльями для разравнивания выброшенной из канавы

Фиг. 9.

земли (фиг. 9). Дренажных плугов имеетсянесколько конструкций. См. Дренажные машины.

Лит.: Криль Б. А., Сел.-хоз. машиноведение, ч. 1, М.-Л., 1927; В ей с Ю. А., Выбор орудий для обработки лугов, М.г 1918; Барановский Н., Сел.-хоз. машины и орудия, М., 1923; Дебу К. И., Луговые орудия, СПБ, 1912; И в а н о в В. П., Луговодство, М.-Л., 1929; Strecker W., Die Kul-tur d. Wiesen, 4 AuH., В., 1923; S с h w a г z e г H., Landmaschinenkunde, 3 АиП., В., 1927. Б. Криль.

ЛУННЫЙ КАМЕНЬ, см. Полевой шпат.

ЛУПА, и р остоймикроскоп, оптический прибор, дающий возможность отчетливо рассматривать предмет, помещенный на расстоянии, меньшем расстояния ясного зрения (250 мм), и потому видимый под ббль-шим углом. Л. состоит из одной или нескольких линз, образующих собирательную систему. Предмет помещается между главным фокусом системы и ее первой (от пред-MCTja) поверхностью т. о., чтобы увеличенное мнимое изображение предмета было не бли-

же расстояния ясного зрения (Л рассматривающего его глаза. См. Микроскоп.

ЛУЧ, направление максимального переноса энергии в волне. Для электромагнитной (световой) волны перенос энергии определяется вектором Пойнтинга

s-i-jeb],

где с-скорость волны, а JS и JT-электрич. и магнитный векторы. В изотропной* среде-]Ё и И перпендикулярны к нормали волны поэтому л. и нормаль идут в одном направлении. В анизотропной среде, например & кристаллах, Е перестает быть, вообще говоря, перпендикулярным к волне, и следовательно Л. и нормаль образуют нек-рый угол между собой. Для изотропной среды, хотя бы и с переменным показателем преломления /л, линия Л. может быть определена по прин- ципу Ферма. Если свет идет от нек-рой точки А до точки В, то Л. определится из вариационного соотношения:

где д-знак вариации. В теории световых квантов Л. соответствует траектории светового кванта. с. Вавилов^ ЛУЧЕВАЯ АНТЕННА, антенна, которая излучает энергию преимущественно в каком-либо одном напрарлении. Пространство внутри которого распространяется эта излученная энергия, называется лучом . Образование луча является следствием интерференции между собою всех колебаний, вызванных в какой-либо точке пространства! различными элементами антенны. В одних точках пространства эти колебания взаимно усиливаются, в других-уничтожаются. Задача конструирования Л. а. заключается в таком выборе ее элементов, чтобы точки пространства, где колебания взаимно усиливаются, лежали вблизи от направления, по козгорому задано передать энергию, и чтобы в точках, находящихся в стороне от ето-го направления, колебания взаимно уничтожались. В зависимости от целей, для кото- рых сооружается Л. а., лучу можно придать, ту или иную форму , т. е. сделать луч более или менее расходящимся, широким и низким или же узким и высоким, иначе'

г 1

Фиг. 1.

говоря, направить луч так, чтобы он распространялся главным образом в горизонтальной плоскости или, наоборот, преимущественно в вертикальной плоскости.

Чтобы получить заметный эффект от интерференции, размеры антенны д. б, сравнимы с длиною волны, которую .она излучает. Только тогда колебания, вызванные различными ее частями, будут заметно отличаться между собою по фазе. Пусть например два одинаковых вибратора 1и2 (фиг. 1), в которых циркулируют синфазные равные токи, частоты со (длина волны Ао) находятся друг от друга на расстоянии а м. Колебания в некоторой точке О на расстоянии X от первого вибратора будут:

ei = EsinQ)(t- ti), (1)

где ti-время, затраченное колебаниями на пробег расстояния х; если скорость распространения будет с mI-ck, то fi = f Преобразовывая ур-ие (1), получим:

= S sin 2л - .) = В sin 2л (1 -

или

ei = J5?sin2(l-). (2)

Если путь от второго вибратора до той же точки О будет длиннее на нек-рую величину д, то колебания в ней будут:

e, = J5sin2(l-). Иначе говоря, фаза между этими двумя колебаниями будет e = 2jij. Если й = , то

0=0 и 61-1-62=0, т. е. колебаний в точке О не будет совсем. Если рассматривать горизонтальную плоскость и взять точку О в направлении под утлом 9? к плоскости 2-1, то фаза в определится след. обр. (при х очень больших по сравнению с а, когда линии 1-т и 2-п, идушие от вибраторов в точку О, можно считать параллельными):

Взяв вибраторы на расстоянии а = , получим 0 = я COS 9?, т. е. в плоскости 1-2, при 9 = О, энергия распространяться не будет совсем (ei -f 63 = 0); максимум излучения будет при 90=90*. Приняв за начало координат середину между вибраторами, найдем:

e=ei-f e2=2[sin27r(-y].cos(- ) =

= Асо^[л'У- . (3)

Если сумму е = -ь 62 будем откладывать в виде какого-нибудь отрезка вдоль по направлению к той точке О, где эта эдс е действует, то полу- ,о

чим отрезок OiE, конец которого Е лежит на кривой OiEEi, соответствующей уравнению (3) и назьшаемой диаграммой излучения (фиг. 2). Подобные расчеты можно сделать для любого расроло-жения вибраторов в пространстве. Фиг. 2.

Наиболее простой по конструкции будет сеть из вибраторов, образующих один виток (самоиндукцию), концы к-рого приключены к конденсатору. При большом диаметре та-

кая катуппса будет излучать. Явление будет представлять собою аналогичные явления диффракции света. На сферической поверхности, центр которой совпадает с центром витка, зоны максимальной и минимальной эдс будут расположены по кругам широты, а плоскостью экватора будет плоскость витка. Та же аналогия с диффракцией света будет-и в других случаях.

Сеть, составленная из вибраторов, параллельных друг другу и колеблющихся син-зно (знакопостоянная сеть, фиг. 3), впол-

Фиг. 3.

не аналогична плоской диффракционной решетке. На фиг, 4 дана половина диаграммы излучения такой сети (т. н. сеть Франклина). Если сзади такой сети расположить вторую, тождественную первой, то энергия будет излучаться только в одну сторону (в направлении от второй к первой, перпендикулярно, к их плоскостям). Вторая сеть называется рефлектором. Рефлектор не уничтожает боковых лучей. При точном расположении он срезает одну половину диаграммьг /I

Фиг. 4.

излучения, увеличивая другую вдвое. Роль рефлектора изображена диаграммой фиг. 5. (сплошная линия). Примем расстояние от начала координатдо пересечения оси X с диаграммой за 2. Тогда радиус-вектор, взятый по какому-нибудь направлению, укажет, насколько надо уменьшить диаграмзму излучения в этом направлении. Мы видим, что только в направлении (-X) излучение равно нулю. Значит, рефлектор в совершенстве отражает только центральный (главный) луч и притом лишь при условии достаточно .большой узости пучка; боковые же лучи-проникают и в сторону отрицате.пьных ж-ов. Такой эффект рефлектор будет иметь лишь в том случае, когда расстояние d между ним и сетью и фаза токов W будут правильны и токи равны; например d= и Ч*= что возможно лишь при независимом возбуждении то-

кон в рефлекторе; если d= Яи

грамма примет вид, показанный пунктирной линией фиг. 5. Если же в установке фазе и силе токов будут незначительные от-

клонения, то сзади рефлектора вновь возникнет луч. Такие неточности возникают, когда рефлектор возбуждается непосредственно первой антенной (индукцией); при

расстоянии d=~ нарушается правильность

фазы токов. Сетью по указанной схеме работают Англия с Австралией и Германия с Буэнос-Айресом. Для получения наиболее узкого пучка (луча) следует увеличивать число вертикальных вибраторов, растягивая длину саиюй сети по горизонтали. Расположение нескольких сетей по вертикали одна над другой (многоэтажная сеть), как применяется у Маркони, не увеличит узости пучка, а увеличит лишь силу поля в основном луче в соответствии со взятым числом вибраторов и вызовет дополнительные боковые лучи в вертикальной плоскости. Увеличивать горизонтальную длину сети полезно, но увеличение расстояния между

вибраторами ведет к тому, что при а>

будет получаться не один главный луч, а два или более.

Если токи в вибраторах, образующих по-прежнему плоскую оеть, будут отличаться по фазе при переходе от одного вибратора к -TtpyroMy всегда на 180°, то получим знакопеременную сеть. Такая сеть излучает энергию в своей плоскости. Диаграмма излучения приведена на фиг. 6, где цифрами Вдоль оси 0Y отаечены вибраторы. Сеть дает Щирокий й низкий луч. Если через у) обозначим угол, внутри которого лежит наш

пучок, то для знакопостоянной сети при а = g

ю TV -~ 2

а для знакопеременной cos = , где

JV-число вибраторов в сети. Эта сеть, как и первая, дает ряд боковых, более слабых лучей. У обеих сетей лучи, равно отстоящие отглавного луча, одинаковы по своей интенсивности. Знакопеременная сеть также допускает устройство рефлектора аналогичной сети, помещенной в той же плоскости. Расстояние между ближними краями обеих етей должно быть при этом равно нечетному числу .

Комбинации двух описанных сетей, выполненные в виде серии различных рамок, могут образовать пространственные сети, дающие различно направленные главные лучи, сопутствуемые всегда ббльшим или меньшим числом боковых лучей. Как на интересный пример многоэтажной сети, составленной из на-клонщлх вибраторов, следует указать на сеть ПХирекс-Мени, применяемую в эксплоатации для работы Франции с Канадой. Действия горизонтальных состав.тяющих токов двух смежных вибраторов компенсируются, как действия взаимно противоположные, тогда как действия вертикальных составляющих взаимно усиливаются. Эта сеть изображена ниже на фиг. 7.

Фиг. 6.

Если сеть составлена из друх вибраторов, причем частота возбуждаемых в них токов будет отличаться на небольшую величину, то фаза токов будет все время периодически меняться. Иначе говоря, если в какой-нибудь момент токи будут одного направления,- сеть будет знакопостоянной; через некоторое время эти токи будут противоположны по фазе, и сеть превратится в знакопеременную. Если Сначала сеть излучала в направлении, перпендикулярном своей плоскости, то во второй момент она

Фиг. 7.

будет излучать в направлении, совпадающем с ее плоскостью; иначе говоря, луч будет вращаться в пространстве, он будет описывать полукруги. Главный луч будет раздваиваться, и одна половина пойдет по часовой стрелке, а другая-против. Угловая частота вращения будет равна 1

где coj и со2-угловые частоты токов, питающих вибраторы. При числе вибраторов, большем двух,получим пульсирующие лучи. Вращающиеся лучи получатся лишь в том случае, если фаза будет постоянно изменяться па одну и ту же величину при переходе от одного вибратора к другому.

Отметим наконец свойства некоторых йз перечисленных антенн не только распределять энергию в пространстве определенным образом, но и излучать ббльшую или меньшуто ее долю. Сопротивление излучения уединенного вибратора, получаемое как

R == iT 71

(Р^-излучаемая мощность, а I-ток в пучности его), равно J22;=72,6 Q. При расположении один вблизи другого вибраторы не цогут избегнуть взаимного влияния. Их сопротивление излучения становится неодинаковым, уменьшаясь в среднем (для каждого вибратора) для одной сети и увеличиваясь для другой. Приводимая таблица дает величину этого среднего сопротивления: N-число вибраторов, R-полное сопротивление всей сети и Rep.-среднее сопротивление одного вибратора (в Q).

Знакопостоянная сеть Знакопеременная сеть

121,8 178,5 231,8 287,3 341,4 395,6

60,9 59,5 58,0 57,4 56,9 56,5

171,4 277 6 387,2 499,2 612,8 727,2

85,7 92,5 96,8 99,8 102,1 103,9

Лит.: Татарин О в В. В., Исследованиесдви-га фаз в прямолинейных вибрат ре и резонаторе, ТиТбП , 1925, стр. 534, 6 (32); Турлыгин G., о некоторых соотношениях в сложных плоских передающих сетях (Beam System), Вестник теоретической и эксперим. электротехники , М., 1928, 2, стр.69-77;

его же. Направленное действие сложных передающих антенн как функция их размеров и рабочей длины волны, там же, стр. 343-351, 9; Т у р л ы-гин С. и Попом аревМ., Сложные передающие антенны ТиТбП , 1928, 3 Пистоль-коре А., Излучение направленной антенны, там же, 1928, стр. 540-551, 10 (55); Ch i г е i х П., Nouvelle antenne directive simple pour ondes courtes, QST , P., 1927, t. 8, 37, p. 43-46; D e U n g e г J. H., The Possibilities of Directional Radio Transmission, .Tourn. of the Franklin Institution*, Philadelphia, 1927, Aug., p. 239-243; U d a S., On the Wireless Beam of Short Electric Waves, Experimental Wireless a. Wireless Engineers, L., 1927, p. 639; MelssnerA., Richt-strahlung mit horisont. Antennen, Ztschr. f. Hochfre-quenztechnik . В., 1927, B.30,p. 77-79; P 1 e n d 1 H., Berechnung v. Richtstrahlantennen, ibid., p. 80-82; Green E., Calculation of the Polar Curves of Extend Aerial Systems, Experim. Wireless a. Wireless Engineer*, L., 1927, p. 587-594; M e s n у R., Sur Ienergie гауоппбе par les reseaux eiectromagnetlQues, CR , 1927, t. 184, p. 1047-1050; В e г g m a n n L., Messungen im Strahlungsfelde einer in Grund- u. Ober-schwingungen erregten stabformigen Antenne, Ann. d. Phys, , 4, Polgel927, v. 82, p. 504-540; В a 11 a n t in e S., Discussion on Radiation Resistance of a Vertical Antenna, Proc.of the Inst, of RadioEngin. ,N. Y., 1927, v. 15, p. 245-247; R о о s 0., Discussion on Resistance, of a Straight Vertical Unloaded Antenna Radiating of One of Its Harmonics, ibid., v. 15, May, p. 439-443; В 0 n t s с h-B rouewitsch M., Die Strahlung d, koraplizierten rechtwinkeligen Antennen mlt gleich-beschaffenen Aibratoren, Aimalen der Physik , 1926, V. 81, p. 425-453; Tatarlnoff W., Zur Konstruk-tion d. Radiospiegel, Ztschr. f. Hoclfrequenztechnik ,

1926, B. 28, p. 117-120; В 0 u t h 1 11 0 п L., Opti-que et radioelectricite, LOnde 61ectrique , P., 1926, p. 577; Franklin C. S., Short Wave Directional W. Telegraphy, Wireless World a. Radio Review , L., 1922; Ballantine S., An Optimum Transmitting Wave Length for a Vertical Antenna over Perfect Earth, Proc. of the Inst, of Radio Eng. , N. Y., 1924, V. 12, p. 833-841; В a 1 I a n t i n e S., On the Radiation Resistance of a Simple Vertical Antenna at Wave Lengths below the Fundamental, p. 823-833; Ho w e G. W., The Problem of Directive Transmission in Radio Telegraphy, Electrician , b., 1924, v. 93, p. 662; F 1 em i n g J. A., Approximate Theory of the Flot Projector (Franklin) Aerial Used, in the Marconi Beam System of Wireless Telegraphy, Experim. Wireless a. Wireless Engineer*, L., 1927, p. 387-392; U d a S., On the Wireless Beam Short El. Waves, ibid., 1928, p. 103, 472, 1201-1219; dAilly G. F., La theorie du rayon-nement de la Beam Antenne, QST , P., 1928, June, p. 14-19; Wells N., Beam Wireless Telegraphy, oEIectr. Reviews, L., 1928, May a. June, p. 898-902, 940-943; Tourlighin S. u. Ponomareff M., Zusammengesetzte Rahmenantennen, oZtschr. ftir techn. Phys. ,Lpz., 1928, Jg. 9, p. 357-363; J a g i H., Beam Transmission of Extra Short WVaves, Proc. of the Inst, of Radio Eng. , N. Y., 1928, v. 16, p. 715- 741; W a 1 m s 1 e у Т., Polar Diagrams Due to Plan Aerial Reflected System, Experim. Wireless a. Wireless Engin. , London, 1928, v.- 5, p. 575-577; W i 1-motteR.a.Mc Petri e, A Theoretical Investigation of the Phase Relations in Beam System, Journ. of the Inst, of the Electr. Engin. , L., 1928, v. 66, p. 949-954; Wilmotte R. M., General Consideration of the Directivity of Beam System, ibid., p. 955- 961; С h i re i x H., French System of Directional Aerials for Transmis.sion on Short Wafes, <Experim. Wireless a. Wireless Engin. , London, 1929,p. 235-244; S t e n z e 1 H., Uber die Richtcharakteristik von in einer Ebene angeordneten Strahlen, Elektr. Nach-richtentechnik*, Berlin, 1929, p. 165 -181; P is t 0 1 к 0 r s A., The Radiation Resistance of Beam Antenna, Proc. of the Inst, of Radio Engin. , N. Y.,

1927, v. 15, p. 562-579; Gresky G., Die Wir-Rungsweise v. Reflektoren bel kurzen elektrischen Wel-Iftn, Ztschr. f. Hochfrequenztechnik*, В., 1928, В. 32, p. 149-162; Go the A., (Jber Drahtreflektoren, Elektr. Nachrichtentechnik*, В., 1928, p. 427-430; В б h m O., Die Biindelung d. Energie kurzer Wellen, ibid., 1928, p. 413-421; Moser W., Л'ег8исЬе iiber Richtantennen bei kurzen Wellen, Ztschr. f. Hochfre-quenztechnik , 1929, B. 34, p. 19-26; С h i г e i x H., Systeme francais daeriens-projecteurs pour emission sur ondes courtes, Bull. de la Societe frangaise des lectriciens , 1929, Mai, p. 79-96; Mesny R., Les ondes dirigees et leurs applications, Revu,e scientifi-que , 1929, Oct.; Bechmann R., Berechnung d. Strahlungsdiagramme v. Antennenkorabinationen, Te-letimken-Ztg , В., 1929, Dec, p. 54-60. C. Турпыгин.

ЛУЧИ КОРПУСКУЛЯРНЫЕ, поток частиц, в отличив-от лучей волновых, напр.

электромагнитных (см. Лучи световые), или звуковых. Однако при таком их определении граница между корпускулами и волнами стал новится неопределенной. Действительно, распространение волн имеет многие черты, общие с движением корпускул; поэтому Ньютон считал свет потоком корпускул (отсюда и этот термин), Брагг считал у-лучи (по своей природе сходные с рентгеновыми лучами и светом) корпускулярными. С другой сто-эоны, типичные Л. к., катодные, считались ! Герцем и Яуманом волновым явлением. Причина такого систематического смешения понятий выяснена современной волновой механикой. Законы движения частиц и законы распространения волн чрезвьгаайно близки.

Движение частиц происходит так, как это вытекает из распространения и сложения сопровождающих их волн, правда не электромагнитных. Волновые явления, сопро-вождаюпще движение материальных частиц, подчинены аналогичным законам, с той существенной разницей, что, следя за перемещением определенной фазы волны (напр. ее нулевого значения или максимума),мы получаем скорости, во столько раз превышающие скорость света, во сколько раз наблюдаемая нами скорость v частицы меньше скорости с света. Длина волны Я этих материальных волн равна (в см):

где h-универсальная постоянная Планка, равная 6,55-10 эрг-ск., а т-масса частицы в г; для случаев, рассматриваем^гх в механике,mимеет порядок 14-10® г; w = 1->10* ем/ск и следовательно А получает значения 10~ -10~87cj№, ничтожные не только по сравнению с телом, но и с его элементами-атомами (10~8 см), электронами (10~* см) и протонами (10~* ем). Из законов волнового движения следует, что такие волны распространяются совершенно, так же, как материальные точки в классической механике. Для движения отдельных атомов с массой, порядка 10~2а 2 и скоростями 10 см/ск А получается порядка 10~* см, и для электронов с массой = 9-10 г и скоростью г; = 10 см/ск Я достигает величины 10 см, т. е. становится сравнимой с размера^ли атомов и междуатомных расстояний. Поэтому именно здесь и удалось впервые обнаружить волновой характер движения электронов. Девисон показал, что пучок электронов испытывает в кристалле те же явления интерференции, которые всегда по праву считались типичной характеристикой волновых явлений. Штерн обнаружил те же волновые свойства и в дщ-жении другой составной части вещества- протона.

С другой стороны, типичные волновые явления, как свет и рентгеновы лучи, во многих отношениях напоминают движение частиц, называемых в этом случае квантамге (см.). Испускание света в одном месте и поглощение его в другом, сопровождаемое каким-нибудь видимым эффектом, происходит всегда целыми порциями-квантами. Эйнштейн высказал еще в 1905 г. предположение, что эти порции-кванты существуют не только в момент испускания или поглощения, но что самое распространение световых

волн связано с движением квантов. Энергия кванта и и зависит от числа v колебаний в секунду: 4=b.v.

Известно, что световыеи звуковые волны можно рассматривать как прямолинейно распространяющиеся лучи, если все тела и отверстия, с которыми мы имеем дело, очень велики по сравнению с длиной волны. Те же самые свет и звук обнаруживают свой волновой характер в явлениях диффракции и йн-терферендии, как только встречаются с объектами, размеры к-рых сравнимы с длиной их волн. Как мы видели, волны, связанные с движением атомов, электронов и протонов, очень малы; поэтому в обычных явлениях механики, имеющей дело с крупньши предметами, волновые свойства движения не проявляются. В световых явлениях, и в особенности в распространении радиоволн, волновые явления становятся совершенно очевидными. Однако резкой границы здесь провести нельзя. Можно было бы усматривать отличие Л. к. от волновых в том, что первые являются потоком частиц, обладающих определенной массой, тогда как вторые связаны лишь с переносом энергий. Однако современная физика (теория относительности) видит в массе лишь проявление запаса энергии, не различая их между собою. Всякий запас энергии в и эргов представляет

собою массу т^г; здесь с-скорость света,

равная 3-10 см/ск. Если мы хотим провести различие между корпускулярньши и волновыми лучами, то можем назвать корпускулярными лучи, переносящие материю (протоны, электроны или системы из них-атомы, молекулы, материальные тела) и сопровождаемые не электромагнитными волнами, а волнами материальными. Так как частицы материи состоят из зарядов, то наряду с материальными волнами всегда происходит и перенос электрическ. (и магнитных) полей. Относя к электромагнитньш волнам радио, свет, рентгеновы лучи,у-лучи радиоактивных веществ и мировую проникающую радиацию, мы разобьем Л. к. на отрицательные (электронные), положительные и нейтральные (атомные и молекулярные).

Электронные лучи. Гитторф впервые наблюдал появление в разрядной трубке выходящего из катода синеватого пучка света. Крукс показал на ряде изящных опытов, что эти катодные лучи ведут себя, как поток частиц более мелких, чем атомы (названных им четвертым состоянием материи), и отклоняемых магнитным полем как отрицательно заряженные частицы. Долго не удавалось однако обнаружить ни переносимого ими заряда ни создаваемого ими магнитного поля. Лервое было установлено Перреном в 1905 г., второе-Иоффе в 1911 г. Томсон, изучая отклонение катодных лучей в магнитном и электрическом поле, определил характерную для электронов величину: отношение заряда их е (измеренного в абсолютной электромагнитной системе) к массев г: д= 1,76-10.

Милликен непосредственно измерил заряд газовых ионов, а Иоффе установил, что и заряд электрона совпадает с ним и равен 4,77.10-1° CGSE= 1,59-10-го CGSM. Отсюда

следует, что масса электрона =9-10-28 г. Абрагам еще в 1902 г. мог свести эту массу к энергии электрич. поля, создаваемого электроном, и объяснить его инерцию изменением магнитного поля при ускорении электрона. Электромагнитная масса электрона возрастает по мере приближения скорости V электрона к скорости с света. Теория относительности дает зависимость /л от v, справедливую для всякой массы /i =

где -масса при достаточно малой v. Источником электронов в катодной трубке м. б. или а) положительные ионы остаточного газа, ударяющие о металлич. катод и вырывающие из него электроны, или б) нагревание катода до Г, при к-рых электроны выбрасываются из поверхности тепловым движением,или в) освещение видимым или ультрафиолетовым CBeToiij. Все три вида катодных лучей имеют-широкое технич. применение. 1) Рентгеновы трубки, газовые, использующие-удар ионов, или трубки Кулиджа с накали-; ваемым катодом используют катодные лучи при разности потенциалов от 10 до 200 kV для создания в месте их встречи с антикатодом рентгеновых лучей. 2) Ленард впервые-вьшустил катодные лучи через тонкое алюминиевое окошко в воздух, где они вызывают синеватое свечение и'рассеиваются на протяжении нескольких мм. Куллиж, создавая катодные лучи в несколько сот kV (300-900 kV), выпускает их через никелевую пластинку в воздух, где они распространяются на многие десятки см, производя крайне интенсивные химич., биологич. и световые эффекты. При помощи таких электронных пушек осуществляются технические химич. реакции. 3) Громадную роль в современной технике имеют генераторные усилительные и выпрямительные пустотные приборы, использующие потоки электронов, по преимуществу вызванных накаливанием катода. 4) Р т у т-ные выпрямители используют удар ионов о катод и достигают громадных мощностей . 5) Фотоэлементы-пустотные-приборы,где электроны создаются освещением катода из щелочных металлов натрия, калия, рубидия или цезия светом, служат основой передачи изображений, видения на расстоянии, звукового кино и имеют сроме того разнообразн. применения, например для сортировки сигар по цвету. 6) Катодные осциллографы используют способность катодных лучей отклоняться в электрич. и магнитном поле для записи быстро меняющихся токов или процессов (напр. взрывов).

Другую группу электронных лучей представляют собою jff-лучи, испускаемые рядом радиоактивн. элементов (U-Xi,U-X2, U-Y, Ra,. Ra-B, Ra-C, Ra-C , Ra-D, Ra-E, Ac, Rd-Ac, Ac-B, Ac-C, Ac-C , Ms-Thi, Ms-Thg, Rd-Th, Th-B, Th-C, Th-CO; /5-лучи выходят из ядра атома и увеличивают его положительный заряд на единицу. Скорости электронов чрезвычайно близко подходят к скорости света; наибольшую скорость имеют -лучи, испускаемые Th-C, 2,997-10 см/ск, наимень-шую-Th-C и Th-C ~ 0,87.101 см/ек. Проходя через магнитное поле, пучок /?-лу-

чей отклоняется тем более, чем меньше его :скорость. Если имеются З-лучи различных скоростей, то магнитное поле разлагает их в спектр по скоростям. В спектре имеются группы электронов вполне определенных скоростей, например Ra испускает электроны / со скоростями 1,56-10 cmjck и 2,05-10° им/ск. Но с несомненностью установлено, что часто /5-лучи имеют всевозможные скорости, лежащие между определерными пределами (сплошной спектр), например Ra-B между 1,08-10 и 2,41-10° см/ск. Испускание и спектры /5-лучей связаны со спектрами у-лучей. Обнаруживаются /3-лучи по их действию на фотографическую пластинку, по вызываемой ими флуоресценции и по ионизации газа. Когда/3-лучи проходят в атмосфере пересьпценного пара, они расщепляют молекулы воздуха на ионы, на каждый из которых оседают капельки, так что каждый прошедший электрон оставляет след из ряда капелек воды (камера Вильсона). Пропуская электронные лучи через газ, находящийся в электрическом поле, не21Шого только не доходящем до пробоя, можно отмечать каждый проходящий электрон но внезапному нарастанию ионизационного тока (счетчик Гейгера). Кроме -лучей радиоактивные вещества испускают и медленные электроны, называемые й-лучами.

Положительные лучи. В то время как отрицательные лучи представляют собою почти всегда потоки электронов, в положительных мы должны различать а) положительные ионы (каналовые лучи), б) ядра гелия (а-лу-чи) и в) протоны (Я-лучи). Каналов ые лучи получили свое название благодаря тому, что наблюдались впервые Гольдштей-ном как поток положительных ионов, проходящих сквозь каналы в катоде. В разрядной трубке они светятся красноватым светом, обладают положительным зарядом, который непрерывно теряют и вновь приобретают при столкновениях с молекулами газа. Для изучения их поддерживают в пространстве перед катодом, откуда они выходят, достаточную плотность газа и выкачивают возможно лучше пространство за катодом, куда они проходят сквозь тонкие каналы в металлическом катоде. Канал овые лучи, и в особенности их свечение, были изучены Штар-ком и В, Вином: первый обнаружил явление Допплера, которое позволяет определить скорость движения каналовых частиц; второй изучил затухание света свободно летящей частицы. Набивши анод смесью соли данного металла с углем и иодом, можно получать потоки положительных ионов (анодные лучи). Большое значение получили а-лучи, выбраЬьгеаемые ядрами радиоактивных элементов. Заряд их и атомный номер при этом уменьшаются на 2 единицы; а-лучи вызывают почернение фотографической пластинки, на флуоресцирующем экране каждая а-час-тица вызывает вспышку свечения (сцинти-ляция); вспышки служат для счета а-частиц. В камере Вильсона они рставляют след из капатек воды, осевших на ионах, в счетчике . Гейгера дают резкие усиления тока; а-лучи вызывают сильную ионизацию воздуха, теряя при этом свою энергию. Когда энергия падает ниже определенного предела, иониза-

ция, сцинтиляция и фотографич. действие прекращаются. В воздухе а-частицы имеют поэтому вполне определенную легко наблюдаемую длину пробега, зависящую от их начальной скорости. При давлении 760 мм и температуре 0° а-лучи Ra имеют напр. пробег 3,21 см соответственно начальной скорости 1,51 10* см/ск; Ra-F (полоний)-3,72 см соот ветствённо скорости 1,59-109 см/ск; Ra-A- 4,48 см при скорости 1,69-10 см/ск; Ra-C 6,60 см при скорости 1,922-10* см/ск. Однако в очень небольшом количестве наблюдаются и а-лучи с пробегом в 11 см и S см. а-частица имеет двойной положительный заряд, однако незадолго до прекращения ионизации она начинает перезаряжаться, то теряя то приобретая 1-2 заряда. Рутер-форд заметил, что быстрые а-частицы при столкновении с ядрами некоторых элементов (с нечетным атомньш; номером) вырьшают из состава ядра атома протоны (Н-частицы). Процесс этот можно наблюдать в вильсоно-вой камере, где след а-частицы раздваивается: кроме отброшенной после столкновения с посторонним ядром в другом направлении а-частицы, вылетает и новая частица с гораздо ббльшим пробегом, обладающая таким отношением заряда к массе, которое свойственно водородному Ядру. Полет вновь возникшей Н-частицы можно наблюдать и методом сцинтиляции. Эти опыты впервые осуществили искусственный распад элементов. Положительные лучи играют важную роль в модели атома. Учение о составе ядер элементов из протонов и электронов было обосновано точными измерениями массы различных атомов в потоке положительных лучей (массовый спектрограф Астона, см. Изотопы). Пучок положительных ионов проходит здесь через электрическ. и магнитное поле, отклоняясь на разные величины в зависимости от массы иона. Если имеютея разные атомы, то и отклонения их различны. Таким путем удалось обнаружить, что хлор с ат. в. 35,47 представляет собой смесь двух изотопов сат. в. 35 и 37. Ат. в. каждого атома, как выяснилось из измерений, вьфажа-ется целым числом (за исключением водорода-1,0077).

Нейтральные молекулярные лучи. Их получают обыкновенно испарением вещества в хорошей пустоте. Встретив стенку сосуда, молекулы частью прилипают, частью рассеиваются во все стороны. При охлаждении стенок до нек-рой темп-ры (зависящей впрочем от плотности пучка молекул) рассеяние резко уменьшается , и весь пучок молекул конденсируется на стенке. Чтобы получить резко очерченный пучок молекул или атомов, стенки, на к-рые может попасть пучок, охлаждают жидким воздухом. То место, на к-рое попадает пучок, обнаруживают либо* по налету вещества, либо по химич. действию либо наконец, как это и делает Штерн, по нарастанию давления в закрытой камере со щелью, пропускающей пучок молекул внутрь. Изучение молекулярных лучей позволило измерить как величину тепловых скоростей молекул, так и распределение их по скоростям (закон Максвелла), определить длину свободного пробега молекул газа и измерить ионизационные потенциалы

различных молекул. Особое значение получили опыты Штерна и Герлаха, пропустивших молекулярный пучок через сильное магнитное поле с резким градиентом (вдоль полюса электромагнита, имевшего форму острой призмы). Пучок молекул при этом разбился резко на два пучка. В одном из них магнитные моменты молекул направлены точно до полю, в другом точно против него-в полном согласии с теорией квантов. В атомах с многоквантовыми магшиными электронами имеется соответственно большее число групп. Молекулярные лучи получают все большее значение для изучения молекулярных магнитйых и электрических свойств вещества, а также для изучения волнового характера движения материи.

Лит.: Хвольсон О. Д., Курс cJihbhkh, т. 5, Берлин, 1923,- Семенов Н. Н., Электронные явления, л;, 1928; Эйхенвальд А. А., Электричество, 5 изд., М.-Д., 1928; Т h о m s о п J. J., The Passage of Electricity through Gases, Cambridge, 1928; L e n a r d P., Quantitatives tiber Kathodenstrahlen, Lpz., 1918; T h 0 m s 0 n J. J., Rays of Positive Electricity a. Their Application to Chemical Analysis, L., 1921; G e h г с к e E., Die Strahlen der positiven Elek-trizitat, Lpz., 1909; Handbuch d. Radiologic, hrsg. V. E. Marx, В. 1-6, Lpz. , 1916-25. A. Иоффе.

ЛУЧИ СВЕТОВЫЕ, различные модифика-4ЩИ света. Вещество может отдавать свою энергию в окружающее пустое пространство только двумя способами: 1) в виде лучей шрпускулярных (см.) или 2) в виде Л. с. Общими необходимыми признаками, объединяющими бесконечное множество видов Л. с. в единое понятие света, являются следующие свойства. 1) В пустом пространстве все виды Л. с. распространяются с одной и той же скоростью с = 299 796 + 4 км/ск. 2) Все виды Л. с. обнаруживают явления интерференции и диффракции, т. е. соответствуют волновому процессу. Один вид световой радиации отличается от другого длиной волны Я,. -3) Все световые волны-поперечные волны, что обнаруживается явлениями поляри-зации. 4) Природа световых волн-электрог магнитная. 5) Энергия Л. с. издуЧается и поглощается веществом только в виде целых количеств-квантовТг , где v-частота световых колебаний и h-универсальнёя цостоян-ная, равная 6,55-10- эрг-ск. В связи с этим возникло представление о световых квантах, т. е. центрах, в которых сосредоточена энергия Л. с. при распространении их S пространстве (см. Кванты). 6) В отличие от корпускулярных лучей Л. с. не обладают свободным элейЕстрическим зарядом или электрическим (а также магнитным) моментом.

Л. с. могут быть разделены по длинам волн на несколько групп (см. ниже таблицу), границы которых весьма неопределенны и не .имеют в нек-рых случаях принципиального значения. Относительно источников соответствующих групп Л. с, а также их свойств, см. Волны электромагнитные, Инфракрасные .лучи, Свет видимый. Ультрафиолетовые лучи. Рентгеновские лучи. Гамма-лучи, Космические лучи*, Вопрос о том, являются ли космические лучи световыми или корпускулярными, до хих пор не решен.

Единой теории, объединяющей все приведенные вьппе свойства света, до сего времени не существует. По современным пред, ставлениям природа Л. с. двойственна; при

Таблица видов Л. с.

рассмотрении явлений распространения света последний приходится трактовать как непрерывное волновое движение; наоборот, для понимания действий света на вещество свет необходимо считать потоком корпускул-квантов. Столь же двойственна и природа корпускулярных лучей. Необходимо однако отметить принципиальное отлрпие волн и корпускул электронного и светового потока. В первом случае волны-не электромагнитные, корпускула заряжена, и электрон можно мыслить неподвижным. В случае света волны-электромагнитные, корпускула не заряжена и свет-по супдеству явление динамическое, т. е. мы не знаем, что такое неподвижная световая корпускула. Астрофизические данные по вопросу об источниках энергии звезд и солнца приводят к предположению о том, что внутри светил должны происходить процессы превращения вещеЛва в свет, т; е. корпускулярных лучей в Л. с.

В процессах производства Л. с. принадлежит сравнительно скромная роль. Причина этого-чисто энергетическая. Мощность светового потока самых сильных земных источников ничтожна в сравнении с обычными резервуарами тепловой механич. и электрич. энергии. С другой стороны, превращение света в иные формы энергии в обычных условиях крайне неэкономично. В то время как солнечный световой поток является основой природных процессов, техника вполне ра-ционзш>но направляет превращения энергии по другим руслам. Техническое значение Л. с. в различных областях (опто-техника, светотехника, фототехника) определяется не их энергией, а другими специфическими свойствами.

Лит.: Глаголев а-А ркадьева А. А., Новая шкала электромагнитных волн, УФН , 1926, т. 6, вьш. 3, стр. 216; Э д д и н г т о н А., Звезды и атомы, пер. с англ., М.-Л., 1928; De BroglleL., Ein-fuhrung in d. Wellenmechanik, Lpz., 1929; E d d i n g-t on A., The Internal Constitution of the Stars, Cambridge, 1926. C. Вавилов.

ЛУЩИЛЬНАЯ МАШИНА служитдля вылущивания из свежих зеленых гороховых стручков зерен, к-рые употребляют в сушку (сушеный зеленый горошек) и для йсонсервирования в жестян;Е>1х банках. Л. м. состоит из вращающегося сетчатого цилиндра, внутри к-рого помещается также вращающийся вал с крыльями (билами), причем била во время работы настолько близко подходят к сетчатому барабану, что под влиянием ударов и трения о стенки барабана стручки раскрываются, зерна отделяются и проваливаются через сетку барабана, а

створки стручков идут дальше по барабану и выводятся наружу. В Л. м. устраивают специальное приспособление для очистки сетки от застрявших зерен гороха и сора. Л. м. завода Каргес-Галшера в Браун-швейге и8г0т0вляют-

Фиг. 1.

ся пяти размеров с производительностью от 400 до 2 500 г/ч; потребная мопщость 1- 3 IP; число об/м. 80-135. На фиг. 1 дан разрез Л.-м., где а-била, б-цилиндр-сито,

в- подводящий шнек, 3 - спуск шелухи (створки) и d, д - конические ременные шкивы. Место, занимаемое

когда она покрыта густой травянистой растительностью. Лущение жнивья улучшает водный режим почвы, уменьшая ее водоис-паряемоеть и улучшая поступление в почву воды. С другой стороны лущение жнивья служит мерой борьбы с сорными травами и с нек-рыми на-секомьши вредетелями, откладывающими яички на жнивье. После лущения жнивья вопрос о времени вспашки его на полн. глубину теряет в значительн. мере свою остроту и может-быть разрешаем, исходя главным образом из организационных соображений.. Поэтому лущение жнивья нужно рассматривать как один из приемов^ с.-х. техники, обязательных при культурном ведении полеводства. Иногда лущением почвы назьшают также мелкую обработку чистого пара, производимую несколько раз в течение лета в целях уничтожения всходов сорных растений.

Лущильники, употребляемые д -лущения почвы, представляют собой многокорпусные плуги, снабженные культ^фными отвалами, и строятся как для конной, так и для тракторной тяги. Таков например трактор Л., состоящий из двух плужных тележек, при-

Фиг. 2.

л. м. в установке консервного завода по переработке гороха, видно на схеме (фиг. 2), где а-Л. м., б-элеватор, в-бланширо-вальная машина, г-машина для охлаждения продукта после бланширования, д- сортировочный стол, е-машины для наполнения банок и ж-машины для заделки консервов (см. Консервное дело).

Лит.: Попевицкий Н. И., KoHcepBfpoBaHBe фруктов и овощей, 2 изд., СПБ, 1913; Kotte Н., Das Frischhalten von Lebensmitleln, Z. d. VDb, 1930, B. 75,!. Ф. Церевитинов.

ЛУЩИЛЬНИКИ, орудия для лущения почвы. Лущение почвы-мелкая, обработка почвы, производимая при помощи орудий, снабженных отвалами или дисками (четы-рехлемешник, рандаль и др.), захватьшающих слой почвы обычно на 10-12 см и ставящш его на ребро. Лущение почвы-один из методов обработки дернины; при помощи его верхняя часть травяного пдаста, соединенная корнями трав в одно целое, отрезается от нижней крошащейся части; спустя некоторое время после лущения почвы, производится вспашка на нормальную (25 см) глубину. Помимо дернины лущат такясе жнивье (поле, с которого снят урожай зерновых хлебов), причем лущение пОчвы производят возможно скорее после уборки хлеба, пока поверхность почвы не утратила того увлажненного состояния (спелость о т о п е н и я), которое почва всегда имеет,

соединяемых к трактору посредством особой прицепки; Л. также делают и с 7-8 корпусами на общей раме (см. фиг.). Вместо лу-пщльников иногда применяют буккеры (см. Сеялка, Нлут), бороны (см.) икультивО'-торы (см.) с цельными и разрезными дисками, а также и лапчатые орудия с жесткими лапками (см. Драпач) или с пружинными зубьями (см. Культиватор). Все же из всех

указан, орудий для лущения почвы наиболее-совершенными являются Л., производящие разрыхление подрезаемьгг пластов, что делает излишним дальнейшее ее боронование. У нас в наст, время обращено особое внимание на разработку конструкции тракторн. Л.

Лит.: в ипьямс В. Р., Общее земледелие с основами почвоведения, М., 1927; Доярепко А.Г., Избранные работы и статьи, т. 2, ст. Лущение яшивь как очередной лозунг агропропаганды, Москва, 1926; его же, Обработка дернины, Пути сельского хозяйства , М., 1925, J-2, 3; К г а и s е М., Steigerung d. Ernteertrage idurch verbesserte Bodenbearbeitung,. Berlin, 19128. Б. Криль и Н. Соколов.